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一个系统电荷的偶极钜定义为
利用电荷守恒定律,证明的变化率为:
证明:
假设
同理:
即:
有一个半径分别为r1和r2的空心介质球,介质的电容率为ε,使介质内均匀带静止自由电荷ρf,,求
空间各点的电场
极化体电荷和极化面电荷分布
解:
考虑外球壳时,r=r2,r从介质1指向介质2〔介质指向真空〕,
考虑到内球壳时,r=r1
证明
当两种绝缘介质的分界面上不带自由电荷时,电场线的曲折满足
其中ε1和ε2分别为两种介质的介电常数,θ1和θ2分别为界面两侧电场线与法线的夹角。
当两种导电介质内流有恒定的电流时,分界面上电场线曲折满足
其中σ1和σ2分别为两种介质的导电率。
证明:〔1〕根据边界条件:
又由于边界上
(2)根据:可得,电场方向与电流密度同方向。
由于电流是恒定的,固有:
即有:
固有;
试用边值关系证明:在绝缘体介质与导体的分界面上,在静电情况下,导体外的电场线总是垂直于导体外表;在恒定电流情况下,导体内电场线总是平行于导体外表。
证明:〔1〕导体在静电条件下到达静电平衡
所以导体内
而:
,故垂直于导体外表
导体中通过恒定电流时,导体外表
所以导体外
而:
导体内电场方向和法向垂直,即平行于导体外表。
内外半径分别为的无限长圆柱形电容器,单位长度电荷为,板间填充电导率为的非磁性物质。
证明介质中任何一点传导电流与位移电流严格抵消,因此内部无电场。
求随时间衰减规律
求与轴相距为r的地方的能量耗散功率密度。
求长度为l的一段介质总的能量耗散功率,并证明它等于这段的静电能减少率。
证明:〔1〕由点流连线性方程:
据高斯定理
,即传导电流与位移电流严格抵消。
解:由高斯定理得到:
〔3〕
能量耗散功率密度:
单位体积
经电能
减少率
在均匀外电磁场中置入半径为R0的导体球,试用别离变数法去求以下两种情况的电势:
导体球上接有电池,使球与地保持电势差;
导体球上总带电荷Q
解:〔1〕当导体球上接有电池,与地保持电势差时,以地为零电势点
本问题的定解条件如下:
根据有关的数理知识,可解得:
由于
故而有:
又
故而又有:
得到:
最后得到定解问题的解为:
〔2〕当导体球上带总电荷Q时,定解问题存在的方式是:
解得满足边界条件的解是:
由于的表达式中,只出现了项,故bn=0(n1)
又有是一个常数
又由边界条件
7,均匀介质球〔电容率为ε1〕的中心置一自由电偶极子,球外充满了另外一电介质〔电容率为ε2〕,求空间各点的电势和极化电荷发布。
解:
比拟系数:
比拟的系数,得到:
最后有:
球面上的极化电荷密度
从2指向1,取外发现方向,那么:
求极化偶极子:
可以看成两个电荷相距1,对每一个点电荷运用高斯定理,就得到在每个点电荷旁边有极化电荷
两者结合起来就是极化偶极子
8.半径为R0的导体球外面充满绝缘介质ε,导体球接地,离球心为处置一点电荷,试用别离变量法求空间各点电势,证明所得结果与镜像法结果一样。
解:1〕别离变量法
由电势叠加原理,球外电势为:
是球面上感应电荷产生的势,且满足定解条件:
Pr
P
r
o
Qf
θ
根据别离变量法得到:
又
即:
带入〔*〕式即可求解。
2〕镜像法
如同建立坐标系,此题具有球对称性,设在球内R0处有像电荷Q’代替球面上感应电荷对空间电场的作用,由对称性,Q’在OQf的连线上:P
P
r
o
Qf
θ
P1
Q’
先令场点Pl在球面上,根据边界条件有:
将的位置选在使那么有,为了到达这一目的,令Q’据圆心为r0
那么:
并有:
这样满足条件的像电荷就找到了,空间各点电势为:
将别离变量法得到的结果展开为Legend级数,可证明两种方法所得的结果是一样啊。
9.证明下述结果,并熟悉面电荷和面偶极层两侧电势和电场的变化。
〔1〕在面电荷两侧,电势法向微商有越变,而电势是连续的
〔2〕在面偶极层两侧,电势有越变
而电势的法向微商是连续的。〔各带等量正负面电荷而靠的很近的两个面,形成面偶极层,而偶极钜密度当〕
〔1〕
面:
2〕可得:
10试用表示一个沿z方向的均匀恒定磁场,写出的两种不同表达式,证明两者之差是无旋量。
解:是沿z方向的均匀的恒定磁场,即
在直角坐标系中,
如果用在直角坐标系中表示,即:
由此方程组可以看出有多组解,如:
解1:
解2:
解1和解2之差为:
那么:
说明两者之差是无旋场。
11.考虑两列振幅相同的、偏振方向相同的、频率分别为的线偏振平面波,他们都沿z轴方向传播。
〔1〕求合成波,证明波得振幅不是常数,而是一个波;
〔2〕求合成波的相位传播速度和振幅传播速度。
解:
其中
用复数表示
相速
群速
12.平面电磁波垂直直射到金属外表上,试证明透入金属内部的电磁波能量全部变为焦耳热。
证明:设在z0的空间中是金属导体,电磁波由z0的空间中垂直于导体外表入
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