流体力学连续性方程和恒定总流动量方程课件.pptVIP

连续性方程连续性方程的微分形式设在流场中任取一个微元平行六面体，其边长分别为dx、dy和dz，如下图所示。y假设微元平行六面体形心的坐标为x、y、z，在某一瞬时t经过形心的流uyuzuxdy体质点沿各坐标轴的速度分量为u、u、u，dzxyzdx流体的密度为ρ。Ozx

连续性方程先分析x轴方向，由于u和ρ都是坐标和时间的连续函数，即xu=u(x，y，z，t)和ρ=ρ(x，y，z，t)。根据泰勒级数展开式，xxx略去高于一阶的无穷小量，得在dt时间内，沿轴方向从左边微元面积dydz流入的流体质量为同理可得在dt时间内从右边微元面积dydz流出的流体质量为

连续性方程上述两者之差为在dt时间内沿x轴方向流体质量的变化，即同理，在dt时间内沿y轴和z轴方向流体质量的变化分别为：因此，dt时间内经过微元六面体的流体质量总变化为

连续性方程由于流体是作为连续介质来研究的，六面体内流体质量的总变化，唯一的可能是因为六面体内流体密度的变化而引起的。因此上式中流体质量的总变化和由流体密度变化而产生的六面体内的流体质量变化相等。设开始瞬时流体的密度为ρ，经过dt时间后的密度为在dt时间内，六面体内因密度变化而引起的质量变化为代入相等条件，得

连续性方程上式为可压缩流体非定常三维流动的连续性方程。若流体是定常流动上式变为：可压缩流体定常三维流动的连续性方程。不可压缩流体不可压缩流体三维流动的连续性方程。物理意义：在同一时间内通过流场中任一封闭表面的体积流量等于零，也就是说，在同一时间内流入的体积流量与流出的体积流量相等。

恒定总流的动量方程在需要确定流体与外界的相互作用力时，连续性方程和能量方程都无法解决，需引入动量方程。动量方程是自然界的动量定理在流体力学中的应用。动量定理：质点系的动量在某个方向的变化，等于作用于该质点系上所有外力的冲量在同一方向投影的代数和。即

恒定总流的动量方程1.恒定总流动量方程的建立在恒定总流中，取一流段（控制体）研究，如下图所示。A1A212v1v21断面1-1至2-2所具有的动量

恒定总流的动量方过时间dt后，流体从1-2运动至1′-2′，此时所具有的动量为dt时段动量变化

恒定总流的动量方t时间内水流动量的变化

恒定总流的动量方程dt时间内水流的动量变化1’122’AA1u12u2dA21’22’dA11udt2u1dtdt时间内流段1-1′动量

恒定总流的动量方程dt时间内流段2-2′动量总流1-1′与2-2′断面的动量因为断面上的流速分布一般较难确定，所以上述积分不能完成。如何解决这个积分问题？

恒定总流的动量方程用断面平均流速v代替点流速。定义V的大小为v，方向为u的方向。上述积分问题造成的误差用动量修正系数来修正。的解决

恒定总流的动量方程引入动量修正系数后：按照动量定律原理，则

恒定总流的动量方程作用于控制体内流体上所有外力的矢量和。外力包括：控制体上下游断面1、2上的流体总压力P、P、重力G12和总流边壁对控制体内流体的作用力R。其中只有重力为质量力，其余均为表面力。即P2Rv2P1Gv1

恒定总流的动量方程式中，F,F,Fxyz为作用于控制体上所有外力在三个坐标方向的投影（不包括惯性力）。

恒定总流的动量方程二、应用恒定总流动量方程的注意事项1所选断面必须是不可压缩流体定常流动的缓变流断面，对断面之间流体的流动不作要求。2动量方程是矢量方程，式中的作用力和速度均为矢量。3取控制体。控制体可任意选择，但一般选取总流的一段作为控制体来研究，通常由下列部分组成:固体边壁，例如，管壁，渠底自由液面等过流断面底部、侧部：控制体表面：横向边界：

恒定总流的动量方程选择坐标轴，做出受力图。在图上画上所有受力、流量、4流速、压力等矢量。凡是和坐标轴方向一致的力和流速为正，反之，则为负。5动量方程是输出项减去输入项，不可颠倒。外力项不包括惯性力输出项输入项

恒定总流的动量方程未知力的方向可以假定，若计算为正值，则说明假定正确；6反之，则说明实际力的方向和假定相反。动量方程只能求解一个未知数，如果未知数的数目多于一，7必须联合其他方程（连续方程、或能量程）方可求解。当流体有分流或汇流时当总流有分流或者汇流时，仍可用动量方程解题，其不同于伯努利方程在分流与汇流时的运用。

恒定总流的动量方程分流汇流ρQ13ρQ312v1v1331v2ρQ2v1ρQv3Q3ρQ2

恒定总流的动量方程的应用三、恒定总流动量方程应用举例1.弯管内流体对管壁的作用力管轴竖直放置FRzV1FR1F=pAFP111RxzV21FG22F=pA·xP222y当管轴竖直放置时，选控制体，在其上画出受力图如右图所示。

恒定