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◆波动光学小结一.基本概念
光程——光在媒质走过的几何路程与媒质折射率的乘积。
半波损失——当光从光疏媒质入射到光密媒质时,反射光存在位相突变(改变了π),相当于多走了半个波长的光程,称为半波损失。
相干光的三个条件——振动方向相同、振动频率相同、初位相差恒定。
位相差与光程差的关系ΔΦ δ
——=——, Δφ=2kπ, δ=kλ, 加强
2π λ Δφ=(2k+1)π,δ=(2k+1)λ/2,减弱
二.薄膜干涉
平行平面膜
平行平面膜
劈尖
牛顿环
装置及
光路图
n
1
n
2
e
n
1
n
n
e
n
n
2
2
e
n
3
n
3
3
两条反射光的光程差
δ=2n2e+(λ/2)
光程差
公式
nnn
nnn;
1 2
3
1 2 3
不加λ/2
同左
同左
nnn
nnn;
1 2 3
e为薄膜的厚度,
1 2
3
加λ/2
n为薄膜介质的折射率,
n n为薄膜两侧介质的折
2
1、3
射率。
明纹、暗
纹的条件
δ=kλ,
明纹
δ=(2k+1)λ/2,暗纹
同左
同左
条纹
特点
同心圆,中心级次高
明暗相间的等间距的
直条纹
同心圆,中心级次低
几何
关系
会分析迈克尔逊干
涉仪的光路图,
λ
Δe=N——
2
Δe为平面镜移动的距离,
N为条纹移动的条数。
sinθ=Δe/Δl
Δe表示相邻条纹的厚度差,
Δe=λ/2n;
Δl表示相邻条纹的间距。
R2=(R-e)2+r2
R表示凸透镜的曲率半径;
r表示干涉条纹的半
径。
单缝衍射双缝干涉
单缝衍射
双缝干涉
光栅衍射(N条缝)
装置
及光路图
x
x
X
p
r
1
p
p
a
o
d
φ
r
2
o
d
o
条纹
特点
中央明条纹的宽
度是其它明条纹宽度的二倍。
明暗相间的等间
距的直条纹。
明条纹(主极大)
细而亮,两个主极大之间一片暗区。
几何
关系
x
asinφ=atgφ=a—
F
x
dsinφ=dtgφ=d—
D
F
D
F
光
程
缝最边缘两条光线的
双缝出射光线的光
任意相邻两条缝出射
差
公
光程差
程差
的光线的光程差
式
δ=asinφ
a为缝宽
δ=dsinφ
d为双缝间距
δ=dsinφ
d=a+b,为光栅常数
φ为衍射角
φ如上图所示
φ为衍射角
明
纹
φ=0处,δ=0,
φ=0处,δ=0,
φ=0处,δ=0,
暗
纹
中央明条纹
中央明条纹
中央明条纹
条件
δ
=(2k+1)λ/2,
明纹
δ
=kλ
,
明纹
δ
=kλ,
明纹
δ=kλ,
暗纹
δ
=(2k+1)
λ/2,
暗纹
(理解半波带法)
会计算:
会计算:
会计算:
中央明条纹的宽度;
条纹间距;
明纹位置;
暗纹位置;
条纹位置;
最高级次;
白光形成的条纹。
光程差变化引起的
缺级现象;
条纹移动;
白光形成的条纹。
白光形成的条纹。
四.光的偏振
理解天然光、部分偏振光、线偏振光的定义及表示方法;
掌握如何利用偏振片区分这三种光;
光强的计算
天然光通过偏振片后成为线偏振光,光强变为原来的二分之一;
线偏振光通过偏振片后仍为线偏振光,透射光的光矢量方向同偏振片的偏振化方向一致,光强为
I=I
0
cos2α;
I0为入射光的光强,
α为入射光光矢量的方向和偏振片偏振化方向的夹角。
当入射光为天然光时,反射光和折射光均为部分偏振光;
反射光垂直分量多于平行分量,折射光平行分量多于垂直分量。
当入射角满足布儒斯特定律 tgi=n/n 时,反射光成为线偏振光。
2 1
此时,i+γ=90°。γ为折射角。
双折射现象: 光通过晶体后产生二条折射光
一条称为 O光,为寻常光,满足折射定律;另一条称为e光,为非常光,不满足折射定律。
振动与波动一.基本理论
简谐振动 简谐波
振动方程 Y=Acos(ωt+φ)
某质点的振动曲线
Y
基本
表示 o T t
方法
某时刻的波形曲线
已知坐标原点o处质点的振动方程
Y=Acos(ωt+φ),
波沿X轴正向传播时,波动方程
为
Y=Acos[ω(t-x/u)+φ],波沿X轴负向传播时,波动方程为
Y=Acos[ω(t+x/u)+φ];
Y V
已知x=x0处质点的振动方程
Y=Acos(ωt+φ),
O 波沿X轴正向传播时,波动方程
λ X 为
x-x
o
旋转矢量图
ω Y=Acos[ω(t-——)+φ],
A u
φ 波沿X轴负向传播时,波动方程
y 为
O x-x
Y=
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