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现代熵概念
克劳修斯玻尔兹曼普利高津熵的概念最初是由 R.J.克劳修斯在 19 世纪中叶建立的,1870 年,玻耳兹曼给出了熵的统计解释,并确立了公式S=klnW。熵概念对于初学者,一直是一个较抽象并难以通俗表达的物理概念。但是,近 40 年来,熵的概念有了迅速而广泛的发展。在天体物理中,黑洞的熵与面积这样的几何概念有联系;在信息论中, 信息的熵与信息量的概念有联系,并且出现负熵的概念;在生物学中,生命现象
克劳修斯
玻尔兹曼
普利高津
热学中的熵
一、卡诺热机与克劳修斯定理
法国青年工程师卡诺(1796-1832)在研究如何提高热机效率时,设计出一种卡诺循环过程,它是由两个等温过程和两个绝热过程组成的循环过程,见图2-1 和图 2-2。工质与两个恒温热源交换能量时是准静态的等温吸热或放热的过
程,离开热源后,工质经历绝热过程。图 2-1 中,A→B→C→D→A 是卡诺循环, 根据热机效率公式
?
? ? A ? 1 ? Q2
Q
1
Q
1
T 高温热源1
T 高温热源
1
Q
1
Q 2
T 低温热源
2
A
B
D
C
A
V
图 2-1 卡诺循环 图 2-2 卡诺热机工作示意
式中,Q1 是工质在等温过程 AB 中从高温热源吸收的热量。Q20,它是工质向低温热源放出的热量。A 是系统对外做的功。利用热力学第一定律及绝热方程,
可以证明,对卡诺热机来说
T
? ? 1 ? 2
T
T2
T
2
T
1
?
Q
2
Q
1
于是
(2.2)
(2.3)
考虑系统吸热为正,放热为负,即 Q10,Q20。则得到
Q Q
1 ???2 ? 0
T T
1 2
程也写进(2.4
程也写进(2.4)式中,并将其改为积分求和
?
AB
dQ ? ? dQ ? ? dQ ? ? dQ ? 0
T
1
BC
T
CD T
2
DA
T
(2.4) 卡诺
形式
?dQ ?
?
dQ ? 0
ABCDAT
可逆卡诺循环?
可逆卡诺循环
?
dQ ? 0
C T
之和,因而,对任意可逆循环 C,也有
(2.6)
如果在形式上把 1
T
看成是力,dQ 看成是位移,那么(2.6)式与沿闭合路径保守
力作功为零的结论完全一样。于是,我们可以定义一个相当于保守力势函数的熵函数 S,其改变量为“保守力”的功
dQTds
dQ
T
可逆
(2.7)
公式(2.6)称为克劳修斯定理。利用(2.7)式,克劳修斯首次引入熵的概念: 体系的熵是热力学参量的函数,它的变化等于dQ/T 或热温比沿连结初末两个状
态点的任一可逆过程的线积分
?S ? S
f
S ?
i
? f dQ (2.8)
i T
R
这里,R 是以 i、f 为初、末态的任一可逆过程。
二、热学熵的性质
?dQ?S ? dS ? C?R? C
?dQ?
S ? dS ? C
?
R
? C dT ? PdV
?
v
dT ? P
v
?
T
T
dV
? Cv1nT ? vR1nV ? S0
(2.9)
(2.10)
其中,Cv 是定容热容量,v 是摩尔数,R 是气体普适恒量。由(2.10)式可知, 对于确定了 T、V 的系统平衡态,有确定的熵 S。
如果将 S 看作 T、P 的函数,则有
?dQ
?dQ ? ? C dT ? PdV
S ? C 1nT ? vR1nP ? S
R p
p
0
应该指出,我们只能确定 S-S0 ,但不能确定绝对熵值。普朗克曾提出:纯元素的单晶在绝对零度下的熵为 0。在系统中,零熵意味着一切分子的、原子的、电子的以及核的无序均不存在。Fowler 等详尽地研究了绝对熵,他们的结论是: 绝对熵引起许多混乱,对其进行研究收益甚少。
熵具有可加性。一个系统的熵等于其各部分熵之和。此外,设系统的熵为 Sm ,外界的熵为 Se ,如果外界仅指与系统有能量和质量交换的那部分环境, 则包括系统和外界的是一个大的孤立系,其熵为
S ? S ? S (2.12)
m e
熵不减原理。熵的物理意义体现在熵的变化及产生该变化的过程中。考
察一个体系和体系的外界及由体系和外界组成的一个大的孤立系,在大的孤立系内发生了任意的一个可逆过程,在此过程中,体系在温度为 Ti 到 Tf 的一系列热
源之间中某一无限小过程中,体系与某热源 T 之间交换的热量(dQ)
dS?
dS
? (dQ)R m T
系的熵变为
? 0 ,则体
热源 T 的熵变为 dS
e
(dQ)
? ???R
T
孤立系的熵变为 dS ? dS ? dS ? 0
m e
(dQ) ? 0 时,也有 dS=0。所以,体系在任一可逆过程中,孤立系的熵都守恒。
R
至于不可逆过程,情况就不同了。例如,木材与氧化合反应生成水、二氧化碳和灰烬,同时还释放热量。木材和氧的熵十分小,而生成物的熵比较大,整
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