光学空间滤波.docx

光学空间滤波实验研究 1.阿贝成像原理 图1-1阿贝成像原理1873年，阿贝（Abbe）在研究显微镜成像原理时提出了一个相干成像的新原理，这个原理为当今正在兴起的光学信息处理奠定了基 图1-1阿贝成像原理 如图1-1所示，用一束平行光照明物体，按照传统的成像原理，物体上任一点都成了一次波源，辐射球面波，经透镜的会聚作用，各个发散的球面波转变为会聚的球面波，球面波的中心就是物体上某一点的像。一个复杂的物体可以看成是无数个亮度不同的点构成，所有这些点经透镜的作用在像平面上形成像点，像点重新叠加构成物体的像。这种传统的成像原理着眼于点的对应，物像之间是点点对应关系。 阿贝成像原理认为，透镜的成像过程可以分成两步：第一步是通过物的衍射光在透镜后焦面（即频谱面）上形成空间频谱，这是衍射所引起的“分频”作用；第二步是代表不同空间频率的各光束在像平面上相干叠加而形成物体的像，这是干涉所引起的“合成”作用。成像过程的这两步本质上就是两次傅里叶变换。如果这两次傅里叶变换是完全理想的，即信息没有任何损失，则像和物应完全相似。如果在频谱面上设置各种空间滤波器，挡去频谱某一些空间频率成份，则将会使像发生变化。空间滤波就是在光学系统的频谱面上放置各空间滤波器，去掉（或选择通过）某些空间频率或者改变它们的振幅和相位，使二维物体像按照要求得到改善。这也是相干光学处理的实质所在。 以图l-l为例，平面物体的图像可由一个二维函数g仃，力描述，则其空间频谱Gffy）即为g仃，y）的傅里叶变换： G（f,f）=jj8g（x,y）eT2兀（fxx，fyy）dxdy（1-1）Xy一8设x,y为透镜后焦面上任一点的位置坐标，则式中为(1-2)方向的空间频率，量纲为L-1,F为透镜焦距，力为入射平行光波波长。再进行一次傅里叶变换，将Gff）从频谱分布又还原到空间分布 方向的空间频率，量纲为L-1,F为透镜焦距， 力为入射平行光波波长。再进行一次傅里叶变 为了简便直观地说明，假设物是一个一维光栅，光栅常数为d，其空间频率为fgf0=1/d）。 平行光照在光栅上，透射光经衍射分解为沿不同方向传播的很多束平行光，经过物镜分别聚焦在后焦面上形成点阵。我们知道这一点阵就是光栅的夫琅和费衍射图，光轴上一点是0级衍射，其他依次为±1，±2,…级衍射。从傅里叶光学来看，这些光点正好相应于光栅的各傅里叶分量。0级为“直流”分量，这分量在像平面上产生一个均匀的照度。±1级称为基频分量，这两分量产生一个相当于空间频率为么余弦光栅的像。±2级称为倍频分量，在像平面上产生一个空间频率为明的余弦光栅像，其他依次类推。更高级的傅里叶分量将在像平面上产生更精细的余弦光栅条纹。因此物镜后焦面的振幅分布就反映了光栅:物）的空间频谱，这一后焦面也称为频谱面。在成像的第二步骤中，这些代表不同空间频率的光束在像平面上又重新叠加而形成了像。只要物的所有衍射分量都无阻碍地到达像平面，则像就和物完全一样。 但一般说来，像和物不可能完全一样，这是由于透镜的孔径是有限的，总有一部分衍射角度较大的高频信息不能进入到物镜而被丢弃，所以像的信息总是比物的信息要少一些。高频信息主要反映物的细节。如果高频信息受到了孔径的阻挡而不能到达像平面，则无论显微镜有多大的放大倍数，也不可能在像平面上分辨这些细节。这是显微镜分辨率受到限制的根本原因。特别当物的结构是非常精细（例如很密的光栅），或物镜孔径非常小时，有可能只有0级衍射（空间频率为0）能通过，则在像平面上虽有光照，但完全不能形成图像。 波特在1906年把一个细网格作物（相当于正交光栅），并在透镜的焦平面上设置一些孔式屏对焦平面上的衍射亮点（即夫琅和费衍射花样）进行阻挡或允许通过时，得到了许多不同的图像.设焦平面上坐标为那么与空间频率T相应关系为票=Tf。-3） （这适用于角度较小时sineRtge二f，f为焦距）.焦平面中央亮点对应的是物平面上总的亮度（称为直流分量），焦平面上离中央亮点较近（远）的光强反映物平面上频率较低（高）的光栅调制度（或可见度）.1934年译尼克在焦平面中央设置一块面积很小的相移板，使直流分量产生兀位相变化，从而使生物标本中的透明物质不须染色变成明暗图像，因而可研究2活的细胞，这种显微镜称为相衬显微镜。为此他在1993年获得诺贝尔奖。在20世纪50年代，通信理论中常用的傅里叶变换被引入光学，60年代激光出现后又提供了相干光源，一种新观点（傅里叶光学）与新技术（光学信息处理）就此发展起来。 2.光学空间滤波 上面我们看到在显微镜中物镜的有限孔径实际上起了一个高频滤波的作用。它挡住了高频信息，而只使低频信息通过。这就启示我们：如果在焦平面上人为地插上一些滤波器（吸收板或移相板）以改变焦平面上的光振幅和相位，就可以根据需要改变频谱以至像的结构，这就叫做空间滤波。最简