电磁学教案-带电粒子在磁场中的运动.DOCVIP

PAGE 5－5－PAGE 8 带电粒子在磁场中的运动 引言： 我们已知磁场对电流施力作用，而带电粒子以速度运动时相当于电流，故运动带电粒子在磁场中要受力而运动，此力称为洛仑兹力。 一、 q设一带电（含正、负号）的粒子以速度在磁场中运动，实验证明它受力为： 其大小为,其方向垂直于所决定的平面，由确定，如图5-34。 +q -q θ )θ 正电荷 负电荷 图5-34 [讨论] 1、，表明磁力对运动电荷不做功。为侧向力（类似于曲线运动提供向心力者），它只改变之运动方向，不改变或动能。 2、若空间并存，则：。 3、由也可定义，方法同前用定义。 4、选速器原理：电子束中电子速度大小不一，选择某一速率的电子。让电子束垂直穿过（正交）共存区，直进者选出，其余删掉，且选出的粒子速率满足，分析如图5-35。带负电的电子以初速进入共存区 ∵， ∴ 与无关。 e e υ 高压 低压 图5-35 二、洛仑兹力与安培力的关系 安培力： 洛仑兹力： 形式上相似，反映内在有联系（相当性：）。 载流导体内有大量定向运动电荷（电子），磁场对运动电荷的洛仑兹力是磁场对载流导体安培力的根本起因（教材中：安培力是作用在各自由电子上洛仑兹力的宏观表现）。下面从微观角度进行考察： 如图5-36(a)，一段长为L，载流为I、截面为S的导线，电子定向漂移速度，电子数密度为，处于均匀磁场中（不考虑热运动） 如图5-36(b)，--电子所受洛仑兹力，--霍耳电场力，当时，平衡。 驱使电子侧向运动，而（相伴而生）阻止这种侧向运动无止境下去，平衡后，电子仍以稳定的定向漂移形成I（，此为导体内的稳恒电场）。 (a) (b) 图5-36 因为外场，载流子为导体所有，故为外力。 又电力是施于载流子的，此力对导体而言为内力，其反作用力即为电子作用在正离子构成的晶格骨架上。平衡时，的反作用力在数值和方向上均与一致，宏观上它正是磁场作用在载流导体上的安培力： 对一段长的导体， （个数电量） 顺流向取，与反向 即：沿（）方向 此即安培力公式。 （电流元） [说明] ① 安培力是对载流导线的作用，而洛仑兹力是对运动电荷的作用力。 ② 安培力是磁力，而洛仑兹力的宏观效果是电力的反作用力。 ③ 洛仑兹力不做功，而安培力一般要做功，似乎与安培力归根到底是洛仑兹力的看法相矛盾。其实不然，安培力做功能量是源于电源，而合洛仑兹力不做功，即实际上电子参与两种运动： 其中。以上讨论仅涉及有关的部分，全面论述详见教材。 三、带电粒子在均匀磁场中的运动 1、时情形 如图5-37(a)，带电粒子作圆周运动 ∵ ∴ 特征：周期与、无关。 (a) (b) (c) 图5-37 2、普遍情形 带电粒子的速度与夹任意角度。如图5-37(b)，可将分解为 带电粒子作螺旋运动，如图5-37(c)所示 螺距为 可见：周期与时相同，仍与、无关；同时，只要荷质比相同的粒子，当相同时，均有相同的螺距磁聚焦原理，调节可改变。 四、荷质比的测定 带电粒子的基本参量之一：荷质比，不同的带电粒子其产生机制及不同，如： 阴极射线——真空放电管加电压后由阴极发射出的电子束； 射线——放射性物质发出的带负电的粒子流； 射线——粒子源发出的带正电的核，等等。 此外，还有中子流、质子流等，粒子带电与否及正负可由磁场中的云室判别。 云室：见教材第426页，借助饱和水蒸气显示, 如图5-38。 粒子源 粒子源 负 正 中性 中性 图5-38 质（磁）谱仪：见教材第430页，利用磁场偏转，照相底板上记录位置可推之或。 磁控管：见教材第432页图示。 1、测量 (1) 汤姆孙方法 电子经过并存区，选速；撤，在中粒子圆偏 测出及确定R便可得。 (2) 磁聚焦法 给电子加速，由加压可知进入场的速度，调B聚焦，得。 2、总原则 电场加速，磁场控制方向。 五、回旋加速器 核心部分为：D形盒，如图5-39。 D形盒之间隙窄，两盒之间接交变电源，其间置粒子源；每盒内部的电场很弱。功能