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弹塑性力学读书报告 弹塑性力学是固体力学的一个重要分支， 是研究可变形固体变形 规律的一门学科。研究可变形固体在荷载（包括外力、温度变化等作 用）作用时，发生应力、 应变及位移的规律的学科。它由弹性理论和 塑性理论组成。 弹性理论研究理想弹性体在弹性阶段的力学问题， 塑 性理论研究经过抽象处理后的可变形固体在塑性阶段的力学问题。 因 此，弹塑性力学就是研究经过抽象化的可变形固体， 从弹性阶段到塑 性阶段、 直至最后破坏的整个过程的力学问题。 弹塑性力学也是连续 介质力学的基础和一部分。 弹塑性力学包括： 弹塑性静力学和弹塑性 动力学。 塑性力学和弹性力学的区别在于， 塑性力学考虑物体内产生的永 久变形， 而弹性力学不考虑； 和流变学的区别在于，塑性力学考虑的 永久变形只与应力和应变的历史有关， 而不随时间变化， 而流变学考 虑的永久变形则与时间有关。 塑性变形现象发现较早， 然而对它进行力学研究， 是从 1773年 库仑提出土的屈服条件开始的。特雷斯卡于 1864 年对金属材料提出 了最大剪应力屈服条件。随后圣维南于 1870年提出在平面情况下理 想刚塑性的应力 -应变关系，他假设最大剪应力方向和最大剪应变率 方向一致， 并解出柱体中发生部分塑性变形的扭转和弯曲问题以及厚 壁筒受内压的问题。 莱维于 1871年将塑性应力 -应变关系推广到三维 情况。 1900 年格斯特通过薄管的联合拉伸和内压试验，初步证实最 大剪应力屈服条件。此后 20 年内进行了许多类似实验，提出多种屈 服条件，其中最有意义的是米泽斯 1913年从数学简化的要求出发提 出的屈服条件 (后称米泽斯条件 )。米泽斯还独立地提出和莱维一致的 塑性应力 -应变关系 (后称为莱维 -米泽斯本构关系 )。泰勒于 1913年， 洛德于 1926 年为探索应力 -应变关系所作的实验都证明，莱维 -米泽 斯本构关系是真实情况的一级近似。 为更好地拟合实验结果，罗伊斯于 1930年在普朗特的启示下， 提出包括弹性应变部分的三维塑性应力 -应变关系。至此，塑性增量 理论初步建立。但当时增量理论用在解具体问题方面还有不少困难。 早在 1924 年亨奇就提出了塑性全量理论，由于便于应用，曾被纳戴 等人， 特别是伊柳辛等苏联学者用来解决大量实际问题。 虽然塑性全 量理论在理论上不适用于复杂的应力变化历程， 但是计算结果却与板 的失稳实验结果很接近。为此在 1950 年前后展开了塑性增量理论和 塑性全量理论的辩论， 促使从更根本的理论基础上对两种理论进行探 讨。另外，在强化规律的研究方面，除等向强化模型外， 普拉格又提 出随动强化等模型。 20 世纪 60 年代以后，随着有限元法的发展，提 供恰当的本构关系已成为解决问题的关键。所以 70 年代关于塑性本 构关系的研究十分活跃， 主要从宏观与微观的结合， 从不可逆过程热 力学以及从理性力学等方面进行研究。 在实验分析方面，也开始运用光塑性法、云纹法、