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研究 性 报告院系 : 航空科学与工程学院
研
究 性 报
告
院系 : 航空科学与工程学院
学号::
超
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“微波试验和布拉格衍射”的讨论性报告一,布拉格衍射试验任何的真实晶体, 都具有自然形状和各向异性的性质, 这和晶体的离子,
“微波试验和布拉格衍射”的讨论性报告
一,布拉格衍射试验
任何的真实晶体, 都具有自然形状和各向异性的性质, 这和晶体
的离子,原子或分子在空间按肯定的几何规律排列亲密相关;
晶体的离子, 原子或分子占据着点阵的结构,
两相邻结点的距离
叫晶体的晶格常数; 真实晶体的晶格常数约在
10-8 厘米的数量级; X
射线的波长与晶体的常数属于同一数量级;
实际上晶体是起着衍射光
栅的作用;因此可以利用
X 射线在晶体点阵上的衍射现象来讨论晶
体点阵的间距和相互位置的排列,以达到对晶体结构的明白;
布拉格衍射试验的仪器布置
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本试验是仿照X 射线入射真实晶体发生衍射的基本原理,人为的制做了一个方形点阵的模拟晶体,以微波代替X 射线,使微波向模拟晶体入射, 观看从不同晶面上点阵的反射波产生干涉应符合的条件;这个条件就是布拉格方程,它是这样说的,当波长为λ的平面波射到间距为a 的晶面上,入射角为θ,当满意条件nλ=2aCOSθ时( n 为整数),发生衍射;衍射线在所考虑的晶面反射线方向
本试验是仿照
X 射线入射真实晶体发生衍射的基本原理,人为
的制做了一个方形点阵的模拟晶体,以微波代替
X 射线,使微波向
模拟晶体入射, 观看从不同晶面上点阵的反射波产生干涉应符合的条
件;这个条件就是布拉格方程,它是这样说的,当波长为λ的平面波
射到间距为
a 的晶面上,入
射角为θ,当满意条件
nλ=2aCOSθ时
( n 为整数),发生衍射;衍射线在所考虑的晶面反射线方向;在一
般的布拉格衍射试验中采纳入射线与晶面的夹角(即通称的掠射角)
α,这时布拉格方程为
nλ=2asinα我们这里采纳入射线与靠面法线
的夹角(即通称的入射角) ,是为了在试验时便利,由于当被讨论晶
面的法线与分光仪上度盘的
00 刻度一样时,入射线与反射线的方向
在度盘上有相同的示数,不简洁搞错,操作便利;
试验仪器布置如上图
试验中除了两喇叭的调整同反射试验一样外,
要留意的是模拟晶
体球应用模片调得上下左右成为一方形点阵,
模拟晶体架上的中心孔
插在支架上与度盘中心一样的一个销了上;
当把模拟晶体架放到小平
台上时,应使模拟晶体架下面小圆盘的某一条与所讨论晶面法线一样
的刻线与度盘上的
00 刻线一样;为了防止两喇叭之间波的直接入射,
入射角取值围最好在
300 到 700 之间;
二,单缝衍射试验
φ
α
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单缝衍射试验如图,当一平面波入射到一宽度和波长可比拟的狭缝时,就要发生衍射的现象; 在缝后面显现的衍射波强度并不是匀称的,中心最强,同时也最宽; 在中心的两侧衍射波强度快速减小,直至显现衍射
单缝衍射试验
如图,当一平面波入射到一宽度和波长可比拟的狭缝时,就要
发生衍射的现象; 在缝后面显现的衍射波强度并不是匀称的,
中心最
强,同时也最宽; 在中心的两侧衍射波强度快速减小,直至显现衍射
波强度的最小值,即一级微小,此时衍射角为
1
,其中λ
φ
Sin
是波长, a 是狭缝宽度;两者取同一长度单位,然后,随着衍射角增
大,衍射波强度又逐步增大,直至显现一级极大值,角度为:
3
2
1
φ
Sin
.
试验仪器布置如下图
单缝衍射试验的仪器布置
仪器连接时,请按以下步骤操作:
⑴,开启 DH1121B型三厘米固态信号发生器;
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⑵,调整DH926B型微波分光仪单缝衍射板的缝宽,将该板放到支座上时,应使狭缝平面与00支座下面的小圆盘上的90 -90 刻线一样;0⑶,转动小平台使固定臂的指针在小平台的180 刻度处,此时小平台的 0 刻度就是狭缝平面的法线方向;00 开头,⑷,调整信号电平使表头指示接近满刻度;
⑵,调整
DH926B型微波分光仪单缝衍射板的缝宽,将该板放到支座
上时,应使狭缝平面与
0
0
支座下面的小圆盘上的
90 -90 刻线一样;
0
⑶,转动小平台使固定臂的指针在小平台的
180 刻度处,此时小平台
的 0 刻度就是狭缝平面的法线方向;
00 开头,
⑷,调整信号电平使表头指示接近满刻度;然后从衍射角
10
在单缝的两侧使衍射角每转变
读取 一次表头读数,并记录下来;
⑸,画出单缝衍射强度与衍射角的关系曲
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