电磁学第十八讲.pptVIP

思考题讨论 思考题5.1 磁感应强度是否可以按F?qB?v来定义？ 思考题5.2 例5.4将密绕螺线管近似为一系列圆线圈的叠加，忽略了什么？ 第十八讲 2010-05-06第5章 真空中的静磁场 §5.1 磁现象与磁场 §5.2 毕奥－萨伐尔定律 §5.3 安培定律 §5.4 静磁场的基本定理 §5.5 带电粒子在磁场中的运动 §5.3 安培定律 在奥斯特的发现之后，安培研究了载流导线间的相互作用，通过四个精巧的示零实验，加上一个关键 (但却错误) 假设和高超的数学技巧，最终获得了电流元之间相互作用的安培定律。 实验?实验仪器+具体操作+分析、综合 广义示零实验：无仪器 (或曰仪器示零)，无操作。 1) 自然过程，罕见或平常，如奥伯斯佯谬； 2) 大脑思想，在相对论、量子力学中常出现。 1. 安培的四个示零实验 无定向秤 结构：用一根硬导线弯成两个相同且共面的矩形线框，线框的两个端点A、B通过水银槽与固定支架相连。通电时两个线框中的电流反向。整个线框能以水银槽为支点自由转动。 性质：在均匀磁场 (如地磁场) 中所受合力和合力矩为零，处随遇平衡；但在非均匀磁场中会运动。 实验一：将对折的通电导线移近无定向秤，无定向秤无任何反应。说明电流反向时，电流产生的作用力也反向，且大小相等的电流产生的力大小相等。 实验二：将对折导线中的一段绕在另一段上，成螺旋形，通电后移近无定向秤，无定向秤仍无任何反应。说明螺旋状导线与直长导线的作用相同，从而证明电流元具有矢量性质，即许多电流元的合作用是各单个电流元作用的矢量叠加。 在以上系列实验的基础上，安培又补充假设：两个线电流元间的作用力沿它们的连线 (并不正确)。由此推出原始公式 正确形式为 两个体电流元间、两个面电流元间的作用力分别为 2. 安培定律 由安培定律，电流元I1dl1对电流元I2dl2的作用力为　　 式中r12是电流元I1dl1到受力电流元I1dl2方向的矢径。 对上式的讨论 1) 式中k是比例系数，在国际单位制中k=?0/4?。 2) 电流元之间的相互作用力不一定满足牛顿第三定律。 3) 稳恒电流元不能孤立存在，只能是闭合电路的一部分。若将dF12和dF21分别沿两闭合电路积分，总是等大反向的。 例子：I1dl1?r12，I1dl1//r12. 两个电流元之间的相互作用力不满足牛顿第三定律。 两个线圈之间的相互作用力部分满足牛顿第三定律：即F12??F21，但作用力一般不平行于二者连线 (类于两个电偶极子情形)。 F12??F21的证明 电流强度单位：安培的定义 真空中两条无限长、圆截面可以忽略的、平行圆直导线相距1m，通以等量恒定电流时，若此两导线之间产生的力等于1×10?7N/m，则此恒定电流的电流强度定为1A。 在力学和电磁学领域，长度、质量、时间、电流为国际单位制的基本量，其他物理量为导出量。 基本量的单位是规定出来的。 3. 安培定律与磁感应强度B 将dF12?I2dl2?dB1与 比较，可得Idl (I1dl1略去下标) 产生的磁感应强度 根据叠加原理推出回路线圈L所产生的磁场强度为 这就是毕奥—沙伐尔定律。 安培定律?安培力公式+毕－萨定律 4. 安培力与电动机 电流元在外磁场B中所受的安培力为 dF?Idl?B. 该式又叫安培公式，可用来计算各种形状的载流回路在外磁场中所受的力和力矩。 为表达方便，用右手定则规定载流线圈的空间取向，如图所示。 矩形线圈，电流A→B→C→D。 AB、CD受力等大反向共线，抵消；BC、DA受力等大反向不共线，对轴OO?的力偶矩 L?2FBC(a/2)sin? ?IbBasin??ISBsin?， 矢量式为 L?IS(n?B)?m?B. L使得线圈法线转向B的方向。 对比：电偶极子在外电场中所受力矩L?p?E. 直流电动机就是根据上述通电线圈在磁场中受到力矩作用的原理制成的。这里是一个单匝线圈的电动机模型。 线圈的两端接有换向器，它是一对相互绝缘的半圆形截片，它们通过固定的电刷与直流电源相接。 5.4 静磁场的基本定理 1. 磁感应线与磁通量 正如前面所讲，与电场中引入电场线相似，磁场中可引入磁感应线 (又称磁场线、磁力线)。 1) 磁感应线 作用：形象描述磁感应强度矢量的空间分布。 定义：磁感应线上任一点的切线方向是该点B方向；该点磁感应线的单位横截面上所穿过的磁场线根数表示B大小，即 B??N/?S?. 几种磁场线 直线电流