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平面简谐波的方程
{范例6.2} 平面简谐波的方程 推导平面简谐波的运动学方程,说明位移曲线和波形曲线。 [解析]在波动过程中,振动相位相同的点连成的面称为波阵面,最前面的波阵面称为波前。 波阵面是平面的波称为平面波。 波的传播方向称为波线,在各向同性的介质中,波线与波阵面相互垂直。 设有一平面余弦行波,在无吸收的均匀无限介质中沿x轴正方向传播,波速为v。 如图所示,沿平面波中的一条波线建立坐标系,波线上的一个点代表一个过该点的垂直于波线的平面。 设波源O处质点的振动方程为u0(t) = Acos(ωt + φ), A是振幅,ω是圆频率,φ是初相位,u0(t)是O处质点在t时刻的位移。 x A O v x P x0 P0 波源O处质点的振动方程为u0(t) = Acos(ωt + φ), 波线上任一点P的坐标为x,当振动从O点传到P点时,需要的时间为tP = x/v。 x A O v x P x0 P0 在t时刻P处质点的位移与t - tP时刻O处质点的位移相同,因此P点在t时刻的位移为 u(x,t) = Acos[ω(t - tP)+ φ] 这就是沿x轴正方向传播的平面简谐波的运动学方程,可称为基本波动方程。 基本波动方程中的位移是时间和坐标的函数。 当坐标一定时,方程就表示了该坐标上的质点在各时刻的运动曲线; 当时刻一定时,方程就表示了该时刻各质点的波形曲线。 {范例6.2} 平面简谐波的方程 推导平面简谐波的运动学方程,说明位移曲线和波形曲线。 基本波动动方程 利用公式ω = 2π/T和vT = λ,波动方程可表示为 此式在波的干涉中用得比较多。 ωt是由于时间延长而产生的相位,-2πx/λ则是由于波传播到x处而滞后的相位。 波动方程还可以表示为 此式比较好记忆。 x A O v x P x0 P0 如果波源不在O点而在P0点,P0到O的距离为x0,P点在t时刻的位移为 如果x0 = nλ(n为整数),可得基本波动方程。 可见:任何与波源相距为波长整数倍的点(代表一个平面)都可以当作波源。 当波向右传播时,就认为波源在左边。 {范例6.2} 平面简谐波的方程 推导平面简谐波的运动学方程,说明位移曲线和波形曲线。 基本波动动方程 如图所示,当波向左传播时,波动方程为 如果x0 = nλ(n为整数),可得 与基本波动方程相比,x前面是正号。 如果波源在原点O,P点就一定在x负轴上,上式可化为 -x就是波从O点传到P点的距离,-x/v就是波传播到P点所需要的时间。 当波向左传播时,就认为波源在右边。 x u A O v x P x0 P0 {范例6.2} 平面简谐波的方程 推导平面简谐波的运动学方程,说明位移曲线和波形曲线。 振幅不妨取0.2倍波长。 波线上各个时刻的质点的位移形成一个波动曲面,曲面呈波浪状。 用t = t0的平面去截,可得t0时刻各质点的波形曲线。 用x = x0的平面去截,可得质点在x0处的振动曲线;
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