工程光学11-3光的电磁理论PPT.ppt

§11-3 光在金属表面的反射和透射 金属一般为良导体，其电导率σ很大，但其导电性能还与外界电磁场（入射光波）的角频率ω有关。当光波频率ω1017Hz时，金属均可看成是良导体。 一、金属中的光波 因金属中存在大量的自由电子，即σ≠0，因此传导电流密度j=σE，金属中的波动微分方程为： 金属中波动方程可表示为： 表明：金属也具有与电介质情况下的波动方程完全相同的形式。 假设波沿x方向进行，则金属中沿x方向进行的平面波的表达式为： 表明：金属中光波的振幅，随着进入金属中深度x的增加，振幅按指数衰减。 设进入金属中的光振幅下降到界面上振幅的1/e时的深度为x0为穿透深度，则有： 一般来说，x很小，表明光波只能透入金属表面很薄的表层，即金属存在明显的吸收，因此金属一般是非透明的。 二、金属表面的反射 电介质表面反射和折射时的菲涅耳公式对金属界面依然有效。因为金属表面存在强烈吸收，因此界面上观察到的现象大都是由反射引起的。 其反射比为： 表明：当σ很大时，ρ也很大，因此光洁的金属表面几乎可以把光全部反射。 这种强烈的反射特性与其导电性是相联系的。 ①因自由电子密度很大，在金属表面相当于入射光波造成强烈的反射次波，迫使光波返回透明介质，表现为金属表面呈现很高的反射能力。 ②在金属内部，自由电子吸收光能转化为焦耳热，使光波很快衰减，因此金属几乎是不透明的。 所以金属表现出高反射比和非透明性，呈现金属的非光学性质。 §11-4 光波的叠加 一、波的叠加原理（振动的合成） 两个或多个光波在空间某一区域相遇时，发生光波的叠加。频率、振幅、位相都不相同的光波叠加较复杂，本章只讨论频率相同或频率相差很小的单色光波的叠加。 实际光源发出的光波不能认为是余弦或正弦函数表示的单色光波，但可以将任何复杂的波动分解为一组由余弦函数和正弦函数表示的单色波之和。因此讨论单色光波有实际意义。 波的叠加原理：几个波在相遇点产生的合振动是各个波单独产生的振动的矢量和。 叠加原理是波动光学的基本原理。 二、两个频率相同、振动方向相同的单色光波的叠加 （1）代数加法 设两个频率相同、振动方向相同的单色光波分别发自光源S1和S2，在空间某点P相遇，P到S1和S2的距离分别为r1和r2。两光波各自在P点产生的光振动可以写为： 令 根据叠加原理，P点的合振动为： P点的合振动也是一个简谐振动，其振动频率和振动方向都与两单色光波相同，振幅和初相位分别由上式决定。 若两个单色光波在P的振幅相等， 表示单个光波在P点的强度 表示两光波在P点的相位差 P点合振动的光强得 在P点叠加的合振动的光强I取决于两光波在叠加点的相位差。 P点光强有最大值， P点光强有最小值， 相位差介于两者之间时，P点光强在0和4I0之间。 P点合振动的光强得 两光波在P点的相位差可写成 为单色光波在传播介质中的波长 相位差又可写成 为光程差，记为 表示从S1和S2到P点的光程之差。 所谓光程，就是光波在某一种介质中所通过的几何路程和这介质的折射率的乘积。采用光程概念的好处是，可以把光在不同介质中的传播路程都折算为在真空中的传播路程，便于进行比较。 即光程差等于波长的整数倍时，P点有光强最大值 即光程差等于波长的半整数倍时，P点的光强最小 两光波在空间相遇，如果它们在源点发出时的初相位相同，则光波在叠加区相遇点的强度将取决于两光波在该点的光程差或相位差。 若在考察时间内，两光波的初相位保持不变，光程差也恒定，则该点的强度不变，叠加区内各点的强度也不变，则在叠加区内将看到强弱稳定的强度分布，把这种现象称为干涉现象，产生干涉的光波称为相干光波，其光源称为相干光源。 实际光波产生干涉必须要满足一些条件：两叠加光波的位相差固定不变，光矢量振动方向相同，频率相同。 （二）相幅矢量加法 三、驻波 两频率相同、振动方向相同而传播方向相反的单色光波的叠加，例如垂直入射到两种介质分界面的单色光波与反射波的叠加，产生驻波。 设反射面是Z=0的平面，假定界面的反射比很高，可以设入射波和反射波的振幅相等。入射波和反射波的表示式为 是反射时的相位变化 入射波与反射波叠加后的合成波为 不同的Z值处有不同的振幅，但极大值和极小值的位置不随时间而变。 振幅最大值的位置称为波腹，其振幅等于两叠加光波的振幅之和，而振幅为零的位置称为波节。（图P294） 波腹的位置由下式决定 波节的位置由下式决定 对于Z方向上的每一点，随时间的振动是频率为 的简谐振动，相应的振幅随Z而变 相邻波节（或波腹）之间的距离为 相邻波节和波腹间的距离为 波节、波腹的位置不随时间而变 四、两个频率相同、振动方向互相垂直的单色光波的叠加 （一）合成光波偏振态的分析 （图P293） 光源S1和S2发出两个频率相同而振动方向互相垂直的单色光波