二维晶核长大.PPT

* §4-4 纯金属晶体的长大 不论是均匀形核还是非均匀形核，稳定的晶核形成后都要继续长大。首先讨论纯金属晶体的长大，就是不考虑溶质成分对晶体长大的影响。晶体长大同样需要一定的过冷度，以获得由液态转变为固态的驱动力。 晶体的长大可以从宏观和微观两个方面分析： 宏观长大：主要研究晶体长大过程中液-固界面所具有的形态； 微观长大：主要研究原子进入固相表面（液-固界面）的方式。 一、宏观长大方式 纯金属晶体长大过程中，液-固界面的形态取决于界面前沿液相中的温度分布（温度梯度）。 温度梯度：温度随距离的变化（dT/dx）。 1、正温度梯度 正温度梯度示意图 坐标原点取在液固界面处，指向液相为正方向。 正温度梯度：dT/dx0 液相转变为固相时要放出结晶潜热，界面处的结晶潜热只能通过固相传导出去，所以界面的推进速度受到固相传热速度的控制。 由于界面处液体的过冷度最大，当界面上偶尔发生晶体凸起，就会进入温度较高的液体中，晶体生长速度立即减慢甚至停止。因此，液-固界面保持为稳定的平面状，晶体长大以平面状态向前推进。 长大方式：平面长大 2、负温度梯度 负温度梯度示意图 负温度梯度：dT/dx0 界面前方的液体具有更大的过冷度。因此，当界面某处固相偶然伸入液相，便能够更快生长。伸入液相的晶体形成一个晶轴，称为一次晶轴。由于一次晶轴生长时也会放出结晶潜热，其侧面周围的液相中又产生负的温度梯度。这样，一次晶轴上又会产生二次晶轴。同理，二次晶轴上也会长出三次晶轴。 由于这样生长的结果很像树枝，所以被称为树枝状长大。晶体以树枝状生长时，晶体树枝逐渐变粗，树枝间的液体最后全部转变为固体，使每个枝晶成为一个晶粒。 长大方式：树枝状长大 树枝状长大的实物照片 【说明】树枝状长大不一定在负温度梯度才能出现，有成分过冷的条件下晶体同样可以树枝状长大，而且后者更为普遍。 二、微观长大方式 晶体长大微观上是液相原子向固相表面转移的过程。所以，微观长大方式取决于液-固界面的结构，而液-固界面结构又由界面热力学所决定。 1、液-固界面自由能 设液-固界面的固相表面上有N个原子位置，被n个固相原子占据，占据分数为：x = n/N，未被占据的空位数为：N(1-x)。空位的存在（形成）必然引起内能和结构熵的变化，表面吉布斯自由能相应变化： (1) 内能的变化ΔU ?平均一对原子的键能： Lm——结晶潜热/摩尔 Na——1摩尔原子数，6.02×1023 Z ——晶体的配位数 ?形成一个表面空位所断开的键数： ?形成N(1-x)个表面空位所断开的键数： Z’——晶体表面层配位数 x —— 固相原子占据分数 ?形成N(1-x)个表面空位所增加的内能： 设N = Na，则内能的变化为： 令 所以 (2) 结构熵的变化ΔS (3) 表面吉布斯自由能变化 式中， 所以 熔化熵 Z’/Z大致为0.5。 将上式与x的关系作图，对应于不同的?值，可作出一系列曲线。固-液界面的形态总是力图使其界面自由能最低，这样的状态才最稳定。 由图可以得出如下的结论： 2) 当? ? 5时，在x靠近0和1处，界面能最小。这说明，界面上只有几个原子位置被固相原子占据或者极大部分原子位置被固相原子占据，即界面为基本上完整的晶面。这种界面称为光滑界面。非金属及部分有机物属于此类。 1) 当? ? 2时，△Fs在x = 0.5处有一个最小值。这说明，界面的平衡结构应是约有50%的原子位置被固相原子占据，而另外50%的位置空着。此时的界面形态被称之为粗糙界面（原子尺度）。大部分金属属于此种类型。 3) 当? = 2~5时，情况比较复杂，界面形态常属于混合型。一些亚金属如铋、锑、镓、锗、硅等属于此类。 2、液-固界面的微观结构 粗糙界面 由以上热力学分析可知，当? ? 2，x = 0.5时，界面稳定。此时界面上有一半位置被固相原子占据，一半为空位。因此，微观上界面是粗糙的，高低不平，界面由几个原子厚的过渡层组成，右下图。但是这种微观上粗糙的界面，宏观上是平直的，右上图。 一般金属? 2，因此粗糙界面也称为金属型界面。 光滑界面 当? 5，在x ? 0和x ?1处，界面稳定。 此时界面上几乎没有空位。因此，微观上界面是光滑的，界面为一个原子厚的过渡层，与液相截然分开。右下图。由于界面各处晶面取向不同，所以这种微观上光滑的界面，宏观上是曲折、锯齿形的小平面，右上图。 与液相接触的固相的小平面，是晶体的密排面。这样才能使界面能最低。 3、晶体微观长大方式和长大速率 晶体长大也需要一定的过冷度。长大所需的界面过冷度称为动态过冷度，用?Tk表示。具有光滑界面的物质，其?Tk约为1~2℃。具有粗