第三章速度分析和叠加参考资料.doc

第三章 速度分析和叠加 3.0绪论介质假设下这又是关系到均方根速度从其中平均速度可以得出。引起具有一定的岩石组成的层速度的几个因素。这些因素都属于（3）孔隙流体饱和 （4）围压 （5）温度 上述因素在实验室条件下都得到了广泛的研究。麻省理工学院和斯坦福大学目前正调查岩石的物理特性。如图3.0.1（）是由于在一个石灰岩已形成的微裂纹孔隙岩石样本围压功能的速度。围压这是一个众所周知的事实引起围压速度深度增加一般，加我们看到在毛孔的流体饱和度的效果。同样重要的是要注意，在饱和样品P波速度不会在干燥的样品那样迅速改变，是否毛孔充满液体或不并没有对S波速度的影响。 我们再次看到了围压的增加速度增加的类似行为其其中在上述影响岩石的速度的因素这种压力型源自地质覆盖层的深度增加。所以一般真正的速度随深度的增加。图3.0.3是速度随不同岩性类型深度的变化。其中有一个比较小的范围超过具有高孔隙度碳酸盐占据了图形的中央部分，另一方面，低孔隙度碳酸盐，有一个更大范围的变化速度。记得，估计速度，这是CDP录的优点之一从而压缩了记录的数据量。一个单一的水平层的情况下，需要正正常时差速度称为正常时差速度。事实证明，对于一个单一的水平层的情况，NMO速度等于层内的介质速度。在一个倾斜层的情况下，NMO速度等于速度倾角余弦。近似这种近似在大。在水平层状地的情况下等于速度下降到下一层的范围。在任意倾角层组成的一种介旅行时间等式变得复杂。在实践中，只要倾角小，我们仍然可以作出双曲线的假设。边界打破了双曲线的假设。NMO和叠加速度之间存在的差异通常在实践中被忽略的是等价的。的速度分析是基于双曲线假设。我们将讨论到速度分析的各种方法。方程平面另一个估计NMO速度的方法是应用NMO校正到CDP集然后通过观察由于NMO校正可以选择各种的速度这个想法是显示了速度与双向垂直零时间图的一些信号一致性的。在这个问题的开创性工作是原则是扫描沿着一定宽度的双曲门CDP道集，并计算信号的相干性。有几个相干性，标准化和非标准化的相关性，能源标准化互相关的总和，在速度与时间剖面可以得到最好的猜测。部分的展示的角色使用速度分析模型CDP集。的选择会影响过程。众所周知，甚至在层状介质。一个完美的是在静态的变化形式近地表的影响。扭曲高程变化剩剩余静校正，因此必须用于CDP道集下面的剩余静校正剩静校正剩静校正有时特定的反射速度的变化兴趣使用真实数据的例子，我们将讨论这种方法的各种实际问题。速度是速度倾角余弦，而另一方面，让我们先从一个简单的水平层例子出，如图3.1.1所示在给定的中点位置M，我们将计算沿射线路径的旅行时间由下式给出 这里x是震源和接收点位置之间的炮检距间隔和v是在反射界面上方介质的速度。注意深度点D投射到表面的中点M不谋而合。方程了提供了常速度算技术的基础。以获得在特定CDP位置的。找到这相当于250.5样指数。每个值图 使用式(3.2)，让我们采用一个实际速度函数和计算二个不同炮检距值的时差校正，结果列于表3.1.1。 如前面提到，如果正确速度用于NMO等式，反射双曲线可以校正炮检距，参见图3.1.5，我们看见我们使用高于水平反射界面的实际介质速度(2264m/s)的速度双曲线不完全地被拉平，这称校正不足。另一方面，使用一低速引起过校。实际上，这个图说明常规速度分析的基础。在式(3.1)使用一定数量的常数速度值并且应用NMO校正于输入CDP道集。速度最好铺平反射双曲线是被用于的速度为NMO正确地校正，并且叠加在道集的道。此外，我们知道在一个简单水平反射界面的情况下，这速度与在反射界面之上介质的速度也是相等的。 在一个水平层地NMO 现在让我们考虑由水平等速层组成一个的情况下每层有一定厚度来定义。…,v(N)，这里N是层数。考虑从震源S的射线路径到深度点D回到接收点R与炮检距x相关在中点位置M。Taner and Koehler (1969) 定义旅行时间等式如下： 这里,和···是复杂的高次项。此外，rms速度下降到位于反射界面的深度点D： 方程（3.1）和（3.4）的比较表明，对于NMO正在一个水平分层介质的情况下所需的速度等于速度错误多是由丢弃式（3,3）的高？为了调查涉及的高阶系数C（2）及以后的意义。下表是改编自的原创作品。在方程（3.3）的高阶项意义尽可能逼近由双曲线 基于速度模型，使用式(3.3)t(x)被计算在数字炮检距值。第一行已经计算，包括系数C（2）第四阶项，第二行已被计算，包括系数C（3）下一个较高阶项，这个例子是不是很适合我们的目的该值比我们通常在实践中处理所说的较大。让我们现在的NMO校正CDP道集，如图3.1.8所示通过使用RMS速度的函数，如图3.1.7所示。NMO校正集是在图3.1.9（b）所示。N