工频变压器的励磁涌流计算及抑制研究报告.doc

励磁涌流抑制原理及涌流抑制器的应用 [摘要] 变压器励磁涌流对电力系统安全运行的威胁众所周知，由其引发的电网电压骤降、谐波污染、操作过电压、和应涌流、保护误动等，一直是人们极为关注的问题。但是由于更多地使用“识别”涌流的对策，均因涌流形式的多变性，使得“识别”正确率难以提高。如果变“识别”为“抑制”则是解决问题的根本出路，采取变压器在外施电压骤增时控制磁路不饱和能有效地抑制甚至消除励磁涌流，这是本文阐述的主题。 [关键词] 励磁涌流 磁路饱和 剩磁 偏磁 0 引言 变压器是一个由若干经磁路耦合的绕组的集合体，每个绕组本质上是一个电感，其电感值受磁路铁心饱和程度影响，当磁路饱和时电感值大幅下降，电感值下降就意味着电抗下降，励磁电流随之增加。当变压器任一绕组感受到外施电压突增时，基于磁链守恒定律，该绕组将立既产生一个抵御外加磁通“突袭”的反磁通，如果这一称之为“偏磁”的反磁通和原来磁路中的剩磁极性相同，则可能导致磁路饱和，进而产生很大的励磁涌流。如偏磁和剩磁极性相反，则磁路不会饱和，励磁涌流将不会出现，也就是说被抑制了。 理论证明变压器磁路极性和数值与断开电源时的分闸相位角有关，偏磁的极性和数值则与施加电源时的合闸相位角有关。因此，通过获取分闸角的数值来决定下次合闸时合闸角的方法，就完全可以做到电压骤增时励磁涌流的极性和数值可控，既可以让它很大，也可以让它消失。 多年来人们采用数学和物理方法来识别励磁涌流与故障电流的特征差异，以减少励磁涌流产生继电保护装置误动的概率，但一直无法彻底解决问题，甚至以延长保护动作时间、降低保护灵敏度及牺牲可靠性为代价。显然，在理论上人们不可能对千变万化的励磁涌流都正确识别，也就是说“识别”并不是万全之策。采取消除励磁涌流的方法可称得上是“上策”。 1 励磁涌流的成因 1．1 偏磁的成因 磁链守恒定律（楞次定律）是任何电感线圈都要遵循的定律，即变压器任一侧绕组感受电压骤增（如空投充电、出线故障切除等）瞬间，磁路中的磁链将维持不变。如图1-1，设N1、N2为初次级绕组的匝数、Φ为与初级绕组交链的总磁通（包括主磁通和漏磁通）、U1为初级电压、i1为初级电流，次级开路。可写出初级绕组的电压方程 U1=i1R1+N1 R1为初级绕组的电阻 电压U1为正弦函数，其表达式为 α为 t=0时U1的初相角 如忽略电阻R1，则U1的表达式改写为 求解微分方程得到磁通Φ的表达式为 (1.1) 式中 为磁通的幅值 式（1.1）时 即电源投入瞬间变压器磁路中的磁通Φ立即进入与电源电压相同正弦波形的稳态值； （2）当α=0时 即电源投入瞬间变压器磁路中的磁通除了含有余弦波形的稳态值-ΦmCosωt磁通外，还 有一个数值为稳态磁通幅值Φm的偏磁Φp。图1-2给出了此时磁路中各磁通的变化曲线，图中Φsat是变压器的设计饱和磁通，Φsat在设计时应大于Φm。对无损变压器其偏磁Φp是不会 衰减的，有损（R10）变压器则会按绕组的时间常数衰减，L1为初级绕组的电感。图中还标出了剩磁ΦRes，ΦRes的大小与极性与变压器断电时的分闸角有关。 1．2 如何测定剩磁 任何铁磁材料在去掉外施的磁势后都会留有剩磁，剩磁的数值及极性取决于切断磁势瞬间的磁通数值及极性。当然，剩磁的大小还与铁磁材料的特性有关。图1-3是铁磁材料的磁滞回线，从曲线中不仅看到磁路的饱和特性，还可以发现当磁势H为零时，磁通密度B并不为零，而是还有一个值Br，这就是剩磁。要去除剩磁Br（或-Br）必须在反向施加磁势达-Hc(或Hc)时才能使B为零。我们不难看到，当给变压器绕组施加交流电压时，由于电压极性正负交变，因此，磁路中的磁通极性也是在磁滞回线上来回变化。如果在1、2象限时去除磁势，则剩磁为正或零，在3、4象限时则剩磁为负或为零。所以通过掌握断开交流电源的相位角即可确定剩磁的极性和大致的数值。 1．3 产生励磁涌流的条件 前已述及当磁路进入饱和状态时由于变压器绕组的电抗急剧下降，进而产生很大的励磁涌流。因此，在铁心中的各种磁通合成值超过磁路的饱和磁通就是产生励磁涌流的条件。这些磁通是指稳态磁通、偏磁和剩磁。饱和磁通是设计变压器时确定的，它取决于铁心材料的磁导率、磁路截面及磁路长度等因素。稳态磁通的数值和电源电压有关，偏磁的大小和极性取决于给变压器施加电压瞬间的电源电压相位角，即合闸角，剩磁的大小和极性则取决于切断变压器电源时的相位角，即分闸角。如果根据前次的分闸角选择合适的合闸角，使偏磁与剩磁极性相反，铁心不饱和就没有励磁涌流，如铁心轻度饱和，则励磁涌流很小，当然，如果选择合闸角不当，使偏磁与剩磁叠加导致铁心饱和，则