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EM第讲恒定电场与静电场比拟接地电阻
电磁场与电磁波
Electromagnetic fields and
electromagnetic waves
第19讲 恒定电场与静电场比
拟，接地电阻
黄惠芬
华南理工大学电子与信息学院
射频与无线技术研究所
TEL:
Email:huanghf@scut.edu.cn
Research Institute of RF Wireless Techniques
第19讲内容
y 静电比拟法
g
o
l
o
n
h 用静电比拟法求电导
c
e
T
f 接地电阻
o
y
t
i
s
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e
v
i
n
U
a
n
i
h
C
h
t
u
o
S
Research Institute of RF Wireless Techniques
19.1 静电比拟法
电源以外的导电媒质中的恒定电场与静电场。
y
g
o
l
o
n
h
c
e
T
f
o
y
t
i
s
r
e
v
i
n
U
a
n
i
h
C
h
t
u
o
S
Research Institute of RF Wireless Techniques
19.1 静电比拟法
比较恒定电场与静电场的基本方程，可以看出，
它们之间存在一定的对应关系：
y
g 恒定电场 静电场
o
l
o
n
h J ⇔D
c
e
T
f E ⇔E
o
y
t
i I ⇔q
s
r
e
v
i σ ⇔ε
n
U
a
n
i 这种对应关系称为对偶原理或二重性原理。
h
C
h
t 利用对偶原理，可以从一种场的结果直接推出另
u
o
S 一种的结果，这种方法称为静电比拟法。
Research Institute of RF Wireless Techniques
19.2 用静电比拟法求电导
因为两种场的电位函数有相同的定义，而且都满足拉普拉斯方
程，若处于相同的边界条件下，这两个场的电位函数必有相同
的解，因而两种场的等位面及电场强度E的分布相同，且在各自
y
g 场中的J 矢量线和D矢量线的分布也相同，分别是可比拟的。
o
l
o
n 例如，将金属导体A和B接于电压为U的直流电源上，若两金属导
h
c
e 体之间的媒质为均匀无限大电介质或均匀无限大不良导电媒
T
f
o 质，如图3-8所示，则在静电场中，金属导体是等位体，其表面
y
t
i 是等位面，因而靠近导体表面的电介质中的D矢量与导体表面垂
s
r
e
v 直。而在恒定电场中，作为电极的导体表面是良导体与不良导
i
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