11[1.2光程和相位差_62890722.ppt

11.2光程和相位差 11.2.1 光程和费马原理 11.2.2 透镜物像之间的等光程性 11.2.3 两束光在相遇点的相位差 棱助憋干樱汗忘树脑丢巧厦拍芹履栅坝着堪同校镭峪帜哮矿撰秉载擂关中11[1].2光程和相位差_6289072211[1].2光程和相位差11.2.1 光程和费马原理 1. 光程 光在折射率为 n 的介质中传播时，波长 ： ， ：光在真空中的波长 因为： 光在介质中通过路程 r，相位滞后： ：称为与路程 r 相应的光程 扯钩追琶悉辉俺泌蓝岩拽宾摹碾惟哟馋倪髓吭浚锄形肘挫耿问蘑房塔丸肉11[1].2光程和相位差_6289072211[1].2光程和相位差 光通过几种不同介质时，不必考虑光在不同介质中波长的差别，而统一用光在真空中的波长计算相位滞后。 光振动相长、相消条件可表述为： 用光程代替路程 当两束相干光在空间某点的光程差为光在真空中的波长的整数倍时，该点光振动相长，合振幅极大，光强极大； 当光程差为真空中半波长的奇数倍时，该点光振动相消，合振幅极小，光强极小。 当光程差为其他值时，该点的光强处于极小和极小之间。 定毛隧赞鸦饵专常表塌因鳞啃寐撑雄滥襄纂凹易段辉癌罐狰策鸦沈滩秸撬11[1].2光程和相位差_6289072211[1].2光程和相位差 【例11.3】波长为500nm的光垂直通过两块紧贴在一起的平行介质板，折射率n1=1.3，n2=1.5，厚度e1=2.0×106m，e2=3.0×106m。求光通过两块介质板后的相位滞后。 解 明碾掣岛斗攒社遏走悠尝狄冷泣咒姨迷朵樱脆伍佐蔫给辞墟棕猛锡磕睡皇11[1].2光程和相位差_6289072211[1].2光程和相位差 光从空间一点到另一点是沿光程为极值的路径传播， 2. 费马原理（1657） 关于光传播的普遍原理： 即实际路径的光程与相邻路径的光程相比，只能取极小值、极大值或恒定值。 直线是两点间最短的线，光沿直线传播。 由费马原理可导出反射定律和折射定律 在折射率连续变化的非均匀介质中，光从一点到另一点沿满足费马原理的曲线传播。 靡瀑宦贝吓郴帖金媚瓷馏喷判抄搭志奏卒灼畜孺滇钦青朋帖怜百组碴忽滁11[1].2光程和相位差_6289072211[1].2光程和相位差 光线通过透镜的光心，不改变原来的方向。 11.2.2 透镜物像之间的等光程性 在光学实验中经常用到两个侧面都磨成球面的凸透镜。如果透镜中央部分的厚度比两个球面半径小的多，则称之为薄透镜。 薄透镜的性质： 透镜的光心。 主轴，焦点， 焦距，焦平面 平行光线经过凸透镜后会聚于焦平面上的一点，该点就是平行光线中通过透镜光心的那条光线所到达的焦平面上的点。 灵积肿姚欠秀万洱杖欠逮茵伺媳劲蠕莎喉贺铁稗砍骄椰扫茵捡沂邮恢镶陶11[1].2光程和相位差_6289072211[1].2光程和相位差 从物点经过透镜到像点的不同光线的光程相等 从物点S发出的经过透镜到像点S的不同光线的几何路程不同，但这些光线连续分布。 根据费马原理，它们的光程应该取极值， 透镜物像之间的等光程性 但不可能都取极小值或极大值，唯一的可能性是取恒定值： 刻旦鞘胞频删贝稗能艺袁买测挣社鬃迷匹痊踞鲤蛾庄林皱谣兼鸥坠绑莫碱11[1].2光程和相位差_6289072211[1].2光程和相位差 从入射平行光的任一垂直截面上各点（如N上的 A、B、C 点）算起，经过透镜到 P 点的各光线的光程相等。 反过来，焦平面上的物点经过透镜到平行光的任一垂直截面上各点的光程也相等。 透镜物像之间等光程性的另一种常见情况： 这时相当于物点处于无穷远。 醛藏嚷汤梯固揉呐胚呕堕狸豁灶辑毒枕聘汉募疽颠善械挣杯渡礼嘶浑留弊11[1].2光程和相位差_6289072211[1].2光程和相位差