磁性材料BH特性测量讲义.docVIP

近代物理实验讲义 BH特性测量 南京理工大学 物理实验中心 2009.1.20 BH特性测量 引言 磁性材料是我们广泛使用的一类材料，它与我们的生产生活紧密相关。许多生产设备上都安装有由磁性材料制成的部件，比如发电机中的永磁体、电动机中的转子、各类电磁铁中的铁芯、用于密封润滑的磁性液体，还有磁性液体选矿。近年来兴起的纳米技术更是使磁性材料研究和应用达到了新的高度。纳米磁性材料由于具有单畴结构导致的高矫顽力或者尺度小于磁畴而导致的超顺磁状态而在高密度磁存储和生物医学方面展现出了诱人的应用前景。 我们使用的磁性材料根据其矫顽力的大小可以分成三类，即硬磁材料、半硬磁材料、软磁材料。其中硬磁材料具有很高的矫顽力，适合用于需要永久磁场的场合，比如电机定子中的磁瓦、扬声器中的永磁体等等。 磁性参数的测试是评价一种磁性材料应用潜力的一个重要手段，因此我们有必对各种磁性材料的次性能进行测量。 实验目的 A 掌握磁化曲线和磁滞回线中涉及的各类物理量的物理含义，及其对于应用的参考价值； B掌握HT610 B-H硬磁材料测量系统的结构和测量原理； C 掌握利用该系统研究硬磁材料（AlNiCo合金）的退磁曲线、磁滞回线；研究被测材料的磁特性，即Br（剩磁）、Hc（矫顽力）、（BH）max（最大磁能积）、Rs（矩形比）等几项基本磁性能参数的方法。 实验设备 HT610 B-H硬磁材料磁特性测量仪，计算机，待测的硬磁样品（AlNiCo合金） 实验原理 在铁磁性材料中由于磁矩之间的交换作用，它们会自发的沿平行方向进行排列。由于磁体本身具有一定的几何尺寸，当所有原子的磁矩都同向排列时将会导致磁体表面产生表面磁极。表面磁极会在磁体内部产生退磁场，磁体内的原子磁矩与退磁场相互作用，具有退磁场能。为了降低退磁场能磁体会由单畴结构转变为多畴结构，即由整个磁体内部所有原子磁矩一致取向转变为由一系列小的区域构成，在每个小的区域内部原子磁矩取向基本相同，但是不同区域内部的原子磁矩取向具有随机性。我们把原子磁矩取向基本相同的小区域称为磁畴。磁畴与磁畴之间存在磁矩取向的过渡层，这就是畴壁。畴壁具有畴壁能。磁畴大小的分布主要是由畴壁能和退磁场能之和的极小值决定的。当外磁场由零逐步增大时，处于其中的磁体对外磁场做出响应，原子磁矩发生转动使其沿外磁场方向排列，主要表现为磁畴畴壁的移动，即磁矩与外磁场方向相同的磁畴的畴壁向外扩张，磁矩与外磁场不同的磁畴的磁畴收缩，或者表现为磁畴的转动。通过畴壁的移动或者磁畴的转动，使磁体内部的磁化强度随外磁场的增强而逐步增强，当所有的原子磁矩都沿外磁场方向排列时达到磁化饱和。从磁中性开始，磁体内部随外磁场增大而逐步增大最终达到饱和这样一个过程中磁感应强度B与外磁场强度H之间的关系曲线称起始磁化曲线。达到饱和时对应的磁感应强度称为饱和磁感应强度，记为Bs（对应的有饱和磁化强度Ms）。达到磁化饱和后，如果减小外部磁场强度，磁体内的磁感应强度也相应减小，但是并不严格遵从磁化时的函数关系，而是会存在一定的滞后性，即在相同的外磁场强度下，外场减弱的过程中对应的B会比磁化过程中的B大一些，我们把这种滞后现象称为磁滞。产生磁滞的原因主要是由于磁体内部存在应力、杂质等缺陷，这些缺陷将会阻碍畴壁的自由移动和磁畴的转动。当磁体被磁化到饱和后，减小外磁场并不能使畴壁回到初始状态，而是出现滞后效应。当外磁场减小到0时，由于磁滞效应，磁体内的磁感应强度并不同时减小为0，而是有一定的值，我们称此时的磁感应强度为剩余磁感应强度，记为Br（对应的有剩余磁化强度Mr）。Br与Bs的比值称为矩形比Rs。对于磁记录材料要求有尽可能大的矩形比值，这样材料被磁化后能更好的保持信息。矩形比的极限值为1。如果我们反向增加磁场，则外磁场需要反向增强到BHc时才能使磁体内部的磁感应强度减小为0，我们称BHc为矫顽力（M较小为0对应的外磁场强度MHc称内禀矫顽力）。当外磁场在-Hmax和+Hmax之间扫描一个来回后，由对应的B和H值可画出如图1所示的闭合曲线，我们称为磁滞回线。磁滞回线的第二和第四象限部分对应的是利用反向的外磁场将磁体内部的磁感应强度降为0，使磁体去磁，我们称之为退磁曲线。退磁曲线上磁感应强度B与磁化强度H的乘积称为磁能积，其中达到最大值时的磁能积为最大磁能积，记作(BH)max，此时对应的B和H分别记作Bd和Hd。在硬磁磁路的设计中，磁体的静态工作点都选在（BH）max点，以便使磁体处于最佳工作状态。通过磁化曲线和磁滞回线的测量，我们可以得到被测样品的诸多磁性参数。要测量材料的磁滞回线或磁化曲线，最关键的就是测量磁体内部的磁感应强度B与外磁场强度H之间的函数关系。 磁感应强度的测量主要是通过电子磁通计实现的。当样品内部的磁感应强度发生变化时，绕制在样品表面的检测线圈内的磁通量也将发生