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第十届全圈计算流体力学会议论文集
谢伟杜陶建华
天津大学,天津3(X)072
摘要从三维水动力学问题的肺吲t撕jerstok怖方程出发,爰用FcairJelr-方法分析并研究了
几种差分格式的精度,建立了精度较高的三晰虫同龋致格式。在此基础E,采用广义麸轭剩采法(∞i
商去)对压力澜如礴酗开于求解井采用显式三级二阶Run辨--Kuaa格式㈣慨睨挂勰。进而建立
了求解三维水动力学l砸的基奉数学填型,并取得了较好的数值供拟结果。
1 引 言
三维水动力学复杂流场的数值模拟中,关键问题是自由面处理、高精度差分格式和不可压缩
流的数值隶】悻方法。本文主要研究后两个问题。对于复杂流场,差分方程的高精度格式主要是指对
流项自蚌*式。本文分析并研究了几种差分格式的精度,证明了本文所采用的兰晰虫风.紧致格式是精
度较高的差分格式。另外,本文采用广义共轭剩余法(GcR方法)对压力泊松方程进行了求解,并
采用显式三级二阶轴m窖e—K晌格式模拟了时阉步进过程.取得了较好的数值模拟结果。
2粘性不可压问题的数学模型
在三维数值模拟中,—般采用N-S方程。但是,对于水动力学问题,由于采用不可压黼方程
模型,由脯方程求解篙经过适当的变换来导出相应的结果。㈣vier—St。kes方程为
锄蓖矛∞..
i+瓦+石+i2/J (1)
P p P
一号妒+!≯,w一÷一G=(∥,肌j一詈,肼一詈旷+等一这里%2亏~pu知:,
气:麒掣+罢马为层崭日蚂切应力·卢w一;为雷诺应力。在计算过程中.对|三L上应力I《在雷诺数
较大时采用浮湍流模型进行模拟。
3粘性不可压问题的半离散形式
由(1)给出的时均卿助程的半离j段形式可以依糖示为:
%tq,一《譬纠怕f帆一融川砂坝¨珊y (2)
瞄,战巾一出(啊+△f∽一m一研一砌+卿, (3)
啦e吲圹《华]+出∽一m一唧一腑+啦)’ (4)
一20一
其中属x、形儿F矿:分别为z、y、:方向的对流项,旷=移,y,胛),=蛾,吃,吃)r,VISx、
PY助、VISz分别为x、y、2万问酌{6性明爰分。
注意到,由(1)给出的对均化连续方程的离形式可以表示为:
(5)
。毕+挚+毕;。 、。’
缸 曲 Ⅱ
将式(2)、(3)和(4)的适当形式代^.式(5),经整理得到如下形式的压力泊松方程离散形式
一f刍+专+专船+古以‰+瞄,)+古以‰+瞄-)+古把砝一删+t)
=击(圭奴渺~cc渺)+古k:。。一¨:一扣)+古眵:峨一%,;l+石1
t=△以一FUs-FU‘o—FUn+Hq” (7)
4,=△f饥一FVs—PT,p—m+明sP}, (8)
爿:=Af伉一FV/$一.同矿妒一F阡★+咧4 (9)
以上格式是对网格上的非’边界点所建立的离敖方程。在边界点处.可以将动量方程的半离散
形式(2)、(3)和(4)作为压力方程的边界条件,亦即将动量方程垂直投影到边界上而得到压力的
Nema|ln条件的离救表示。
为了精酶啮啦蝴现象.建立高精度、数值耗散小的差分格式十分重要。为此,本节对对
流项的差分格式进行了i圭}—步的研究。
分别用F+和只’表示“。的系数为正、负时的差分逼近,则可以得到迎风紧致格式的差分逼近
式
{f一1++吾f+=击(一5Ⅳj~l+4巩+“…)
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